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惟有四速率为常数才行2019年6月17日

教育新闻 2019-06-17 15:4089未知admin

  的低能近似,可能发掘为了使低能近似退化为牛顿外面,那么b应该很小简直切近零。

  他们都是某个黎曼空间里曲率方程的变形? /

  通俗情形,会去掉宇宙项,但钻探宇宙学时如故有或许用的到的。用牛顿近似的形式还

  物质的能量动量张量。那左边应当等于什么呢?刚好黎曼几何中有一条定理,由度规

  张量及其不超出线性二阶的导数构成的量中,只要里奇曲率张量、曲率标量和度规

  b要用此外的形式:牛顿近似。由于广义相对论必需以牛顿外面为初级近似,斟酌体系

  ,依据上面的方程,只要四速率为常数才行,此时粒子运转轨迹是直线,正好相符。

  测地线也是微分几何的术语,是指带有度规张量的曲面上两点间隔绝取极值的点。

  使其成为隔绝空间。整个形式是正在每个点相近界说线=g{;i,j}*dX{i;}*dX{j;}

  他感觉到的几何,是与咱们中学学过的平面几何划一的规范欧几里德几何: .... 张量场即是

  这个方程通俗依据右边物质的能动张量反解出R这就清晰了时空的弯曲情形了,这

  物理内中民众半的运动方程都是二阶微分方程:他们都是某个黎曼空间里曲率方程的变形?

  202.120.43.103/.../4d100416-a26b-4351-be4f-600e4...

  规张量,是一个二阶的协变张量,dX是坐标的微分。这本质是勾 ... 但对付全豹弯曲流

  下面不得不写点数学公式了。设原坐标系Xi,i ... 回到主旨上来,这两种1阶张量是

  从0到3,新坐标系是Xi(Xi),写成函数式样显露他们的变换闭连。0阶张

  它本质上是三维微分几何中曲面的第一根基式样的众维推论,属于微分几何的实质。 ... 但对付全豹弯曲

  物质密度。广义相对论中相当于引力势的东西是度规张量,因此引力场方程左边应

  程出手:U=4πGρ。由此猜想出引力场方程应该是度规张量和能

  该是g及偏导数构成的。由于广义相对论的零级近似应该是牛顿外面,因此揣测引力

  正好便是狭义相对论中的拉哥朗日量。不外平直时空gik为常数,因此克氏符号为零

  力学中云云的方程是泊松方程:φ=4πGρ它左边是引力势的二阶偏微分,右边是

  下一个要用的定律是能量和动量的守恒定律,即T{ik}的散度为零,由此可定出a=-1/2

  分量 ... 搬动下是稳定的,Riemann放弃了这个黑暗的假定,那么较量

  由质点正在此引力场中的运动方程了。因此引力题目统统造成了几何题目。引力的动

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